Рассмотрим стационарный

«, \тглц , ч, }F,-PU° Рассмотрим состояние (первое) тго-

Рассмотрим состояние преграды конечной толщины при ударе. Преградой конечной толщины называется область, заполненная средой с известными физико-механическими свойствами и ограниченная двумя поверхностями бесконечной протяженности, которые расположены друг от друга на расстоянии /г, принятом за ее толщину.

стояние газа и вычисляли его скорость в выходном сечении сужения. Здесь же мы рассмотрим состояние газа в том месте, где он, пройдя сужение, снова занимает полное сечение. В выходной части суженного сечения газ обладает большей скоростью, чем в полном сечении трубопровода при подходе к сужению, но после того как он опять начнет двигаться по всему сечению

Рассмотрим состояние влажного, сухого и перегретого пара.

В качестве первого примера рассмотрим состояние анизотропного тела, характеризующегося общей анизотропией, под действием постоянного напряжения aj = о. Легко установить, что уравнения равновесия удовлетворяются, а деформации

Рассмотрим состояние текучести, находящегося в состоянии идеальной пластичности:

К F,-OLM , ч, }F,-P?° Рассмотрим состояние (первое)-этого тела в некоторый момент вре:.:енн ни (рис.42.1). Тело в этом состоянии не находится в равновесии, однако дальнейшие формальные преобразования на основании принципа Далам-бера можно проводить также как и для состояния равновесия, добавив объемные силы инерции - рйц к каждому элементарному объему тела. Цифровой индекс указывает номер состояния. Внешняя нагрузка gi(t) задана на поверхностях тела ? и начальной трещины So. а также и на достигнутой поверхности трещины к момент^' рассмотрения S - So. В объеме V тела задана объемная сила

Рассмотрим состояние, возникшее вскоре после первого поворота — реверса деформации (рис. ЗЛО). Линия ОАВ отвечает состоянию в момент поворота, OCDE — после некоторого уменьшения деформации. В группе III подэлементов относительное напряжение все еще выше гп, поэтому ползучесть здесь продолжается в направлении предшествовавшего нагружения. Но в соответствии с принятым допущением мы учитываем лишь ползучесть обратного знака, даже если вес группы I пренебрежим по сравнению с группой III, т. е. даже знак скорости ползучести может быть определен неверно. Такова «цена», которую приходится платить за простоту определяющих уравнений, позволяющих с вполне удовлетворительной точностью описывать наиболее существенные особенности процессов реономного деформирования. Что касается ошибок, допускаемых в отдельных (в общем нехарактерных) случаях, то при необходимости количественные результаты могут быть всегда уточнены путем непосредственного числового расчета с помощью общих уравнений реономного варианта модели, без каких-либо дополнительных допущений. Связанная РИС. з.Ю

Рассмотрим состояние прессовки в некоторый произвольный момент прессования. Выделим мысленно в прессовке на расстоянии х от дна пресс — формы один слой частиц. Предположим, что он содержит п частиц и каждая из них имеет z, контактов с соседними частицами. Площадки контактов будем характеризовать вектором площади 5(/, модуль которого равен площади контактной площадки, а направление совпадает с направлением положительной нормали к ее плоскости. Величина суммарной площади проекции всех контактных площадок для удерживающих контактов на плоскость, перпендикулярную к направлению движения пуансона,

Процедура определения эффективных модулей упругости композиционных материалов с пластинчатыми наполнителями описана в п. 5.2.1. Рассмотрим состояние материала, когда среда, представленная матрицей с пластинчатым наполнителем, играет роль матрицы с уже известными эффективными свойствами, и в нее дополнительно вводится дисперсный волокнистый наполнитель. Параметры, характеризующие свойства такой матрицы, обозначим индексом А/. В [145] получено следующее выражение для модуля Юнга системы, содержащей произвольно ориентированные короткие волокна:

Рассмотрим состояние приведенной на рис. 6.1 консолидируемой волокнистой системы в некоторый произвольный момент времени. Мысленно выделим в ленте на расстоянии .V от центра один слой волокон. Предположим, что выделенный нами слой содержит п волокон и каждое волокно имеет z контактов с соседними волокнами.

Рассмотрим стационарный процесс теплопроводности в цилиндрической стенке (трубе) с внутренним диаметром di=2r4 и наружным диаметром с?2=2г2 (рис. 2-6).

Рассмотрим стационарный процесс неадиабатического испарения жидкости в движущийся над нею парогазовый поток. Течение происходит в канале, нижняя часть которого залита испаряющейся жидкостью.

В этом разделе мы рассмотрим стационарный отклик вяз-коупругой среды, пренебрегая влиянием внешних границ. Такое упрощение удобно при исследовании композиционных материалов, поскольку оно дает возможность изучить основные эффекты неоднородности минимальными математическими средствами. Для того чтобы преобразовать упругое решение (с учетом микроструктуры или без ее учета) в вязкоупругое, можно по-прежнему использовать принцип соответствия. Более того, как следует из предыдущих рассуждений, решение существенно упростится, если предположить, что тангенсы углов потерь компонентов достаточно малы. Выяснение смысла этого предположения и краткий обзор существующей литературы составляет основное содержание данного раздела,

няя (предельная) характеристика двигателя, а начальные значения параметров а, , О принимаются в виде (4.107) при Qe
Рассмотрим стационарный однофазный адиабатный поток в канале постоянного сечения. Значения скорости W давления р плотности р и энтальпии I, соответствующие некоторому произвольному поперечному сечению потока, связаны между собой следующими уравнениями сохранения

Чтобы получить расчетные формулы для определения" сейсмических сил, рассмотрим стационарный режим.

Рассмотрим стационарный процесс колебания &-го подвешенного груза в одноэтажном каркасе. Вычислим комплексные коэффициенты передачи ФХ1 (ш) и ФФА (too), определяющие реакцию

Рассмотрим стационарный режим вынужденных колебаний системы с нелинейной инерционностью, упругостью и затуханием (у < 0; YI < 0; е > 0).

Полимерные подшипники, как правило, работают при недостаточной смазке или при отсутствии ее подачи. Рассмотрим стационарный тепловой режим, так как в реальных условиях эксплуатации наибольшее количество времени подшипниковые узлы работают при этом режиме. При стационарном режиме все точки корпуса и вала нагреты до определенной температуры, а вновь образуемое тепло отдается окружающему воздуху.

Рассмотрим стационарный режим циклического нагружения. Допустим, что конструкционный элемент работает в условиях стационарного режима циклического нагружения.

Рассмотрим стационарный 'процесс лучистого теплообмена в излучающей системе (фиг. 1) с теми же предпосылками и в той же постановке, как это сделано ранее в работах автора {9].