Разрешенных относительно

В качестве датчика в приборе используют резонатор квазистатического типа с кольцевым зазором в торцовой стенке, образованным отверстием и свободным торцом индуктивного штыря. Исследуемый образец располагается снаружи резонатора на его торцовой стенке, за счет чего обеспечивается его включение в краевое СВЧ электрическое поле кольцевого зазора. Пространственное разрешение определяется диаметром отверстия в резонаторе, который составляет 1 мм.

Сочетание таких характеристик лазеров, как узость линии излучения, способность настраиваться на определенную волну в некотором спектральном интервале (например, у органических лазеров) позволило получить разрешающую способность лазерных спектроскопов значительно выше, чем обычных [194]. В этом случае работа спектроскопа основана на прямом поглощении лазерного излучения исследуемым веществом, причем предельно допустимое разрешение определяется неоднородностью допле-ровского контура излучения.

Если перед фотоприемником установлена полевая диафрагма, пространственное разрешение определяется проекцией этой диафрагмы в рассеивающем объеме.

При реализации условий, близких к оптимальным, включая применение монослоя эмульсионных кристаллов, авторадиографическое разрешение определяется лишь величиной зерна эмульсии. Наиболее мелкозернистые ядерные эмульсии имеют зерна менее 0,1 мкм. Однако, как правило, эти эмульсии обладают специфическими недостатками: низкой чувствительностью, неоднородностью, значительной вуалью.

В качестве образца обычно используются проволока, тонкая пластина или трубка. Типичные параметры эксперимента следующие: ток 1000— 3000 А; мощность 5—15 кВт; период нагрева 0,3— 0,9 с и менее; частота регистрирующей аппаратуры 20 кГц—1 МГц, разрешение определяется используемыми аналого-цифровыми преобразователями (обычно 12—14 бит).

Таким образом, фронтальное разрешение определяется размерами апертуры, на которой регистрируется рассеянное дефектом поле, и довольно высоко. Обычно значение ф не превосходит 30°, тогда А = 0,5 и Ах « А, .

В настоящее время освоен серийный выпуск цветных видеокамер с диагональю 1/4 и менее дюйма при разрешении 752 х 582 элементов. Диагональный размер такой камеры составляет не более 6,5 мм, что позволяет вынести ее на конец рабочей части эндоскопа и построить на ее основе прибор с диаметром рабочей части всего 7 ... 8 мм. В результате исключения оптического волокна из канала наблюдения исчезают связанные с ним ограничения на длину, а разрешение определяется только возможностями используемой видеокамеры с объективом и составляет более 460 твл по горизонтали и более 420 твл по вертикали.

Информативность столь строгого определения метрологических характеристик тепловизоров в задачах ТК сомнительна. В СССР с 1983 г. действует ОСТ 3-44Ш-8Й Минмедпрома, который устанавливает методы измерения и контроля девяти энергетических и оптических параметров медицинских тешюшзоров. Согласно этому стандарту температурное разрешение определяется порогом температурной чувствительности и минималыюй разрешаемой разностью температур, однако, поскольку для измерения этих параметров необходимо специализированное оборудование (аттаггацию образцовых излучателей по энергетическим параметрам проводят во ВНИИ метрологии им. Д. И. Менделеева на установке УВС-3 согласно ГОСТ 8.106-80), Государственный оптический институт им. С.И. Вавилова рекомендует применять параметр различимой разности температур между двумя протяженными излучателями, которая четко различается оператором на термограмме.

Микроскопы Вольтера. Значительно лучшими характеристиками обладают микроскопы с осесимметричными системами, состоящими из двух зеркал с поверхностями второго порядка. На оптической оси их разрешение определяется, главным образом, точностью изготовления зеркал и может быть сколь угодно близким к теоретическому дифракционному пределу. Такие микроскопы могут использоваться как в качестве увеличивающих, так и сканирующих. По светосиле они превосходят микроскопы Киркпатрика—Баеза (в зависимости от области спектра) на три— пять порядков величины.

Благодаря малым аберрациям в телескопах нормального падения при умеренных требованиях к разрешению могут использоваться даже одиночные сферические зеркала. В качестве примера рассмотрим схему мягкого рентгеновского канала телескопа «Терек», предназначенного для исследований Солнца на станции «Фобос» [12] (рис. 5.30). Она включает четыре сферических зеркала с покрытием Mo—Si на области спектра 17,5 нм (одно длиннофокусное) и 30,4 нм (одно длиннофокусное, два короткофокусных). Диаметр зеркал равен 30 мм, фокусные расстояния — 810 и 160 мм. Внеосевой угол длиннофокусных зеркал равен 1,7°, при этом разрешение определяется размером ячейки детектора 50x75 мкм (ПЗС-матрица с люминофорным преобразователем и усилителем яркости на ЭОП) и составляет 12—18" в поле зрения 45x62'. Для уменьшения внеосевого угла для короткофокусных зеркал до 3—4° используется пара плоских зеркал с таким же МСП, которые работают под углом 45°. Плоскости падения двух пар ортогональны, поэтому они выполняют также функцию анализаторов поляризации излучения. Разрешение в этом случае равно в среднем 1—2' в поле зрения 3,8x5,2°. Зеркала изготовлены из плавленого кварца методом глубокого

В точке %0 разрешение определяется аберрациями более высокого порядка. За исключением небольшого астигматизма на краях спектрального диапазона, качество спектра такой решетки

В приведенных выше выражениях мы не учитывали аберрации решетки в сходящемся пучке, рассмотренные в предыдущем разделе. Соотношение между аберрациями собственно решетки и аберрациями, определяемыми разрешением оптики телескопа и детектора, зависит от апертуры пучка, освещающего решетку, углового разрешения телескопа и качества коррекции решетки. Оценки показывают, что при апертуре пучка А <; 1/10, угловом разрешении телескопа около 1' и использовании в сходящемся пучке решеток с коррекцией аберраций, описанных в предыдущем разделе, спектральное разрешение определяется характеристиками оптики телескопа.

монотонно уменьшается до нуля (рис. VI. 3). Легко видеть, что при этом условие (23) выполнено, а условие (22) не выполнено. Между тем такое протекание интегральных' кривых возможно для систем дифференциальных уравнений, алгебраически разрешенных относительно старших производных, а значит, и для уравнений Лагранжа.

Для систем дифференциальных уравнений, разрешенных относительно первых производных искомых функций, весьма удобно применить векторно-матричную форму записи.

При построении системы уравнений, разрешенных относительно первых производных искомых функций, порядок располЬ-жения этих уравнений может быть.любым. Но при составлении уравнений относительно компонентов вектора состояния у целесообразно нумеровать компоненты этого вектора в определенном порядке.

Мерсона, с которыми можно ознакомиться в работе '[8]. При использовании этих методов на основе стандартных программ нет необходимости вникать в детали. Заметим, что большею частью в стандартных программах предусматривается автоматический выбор шага интегрирования h для обеспечения заданной точности. Итак, задача Коши для системы дифференциальных уравнений, разрешенных относительно первых производных искомых функций, в принципе всегда может быть решена (мы не касаемся здесь важного вопроса о накоплении ошибок в процессе интегрирования [8]).

Часто уравнения связей (10.6) несложно получить в виде соотношений, разрешенных относительно ключевых координатных векторов qK, qc и qR. Тогда матрицы Якоби ДРИ/?^И, DFc/Dqc и DFR/Dqn будут единичными матрицами соответствующих порядков, а выражения (10.9) приобретают исключительно простой и обозримый вид:

Предполагают, что граничные условия заданы в виде уравнений, разрешенных относительно функций Nx, f/z, S, Ms, ux, uz, v, О. В соответствии с требованием закрепления краев оболочки граничные условия в наиболее общей форме имеют вид: для s = s0 В yk = bk; для S = SN Cyk = с*, где В=\\Втп\\ и С=