Результирующий магнитный

где М = ^/Мх + Му результирующий изгибающий момент в рассматриваемом сечении, Н-мм; МК = Т крутящий момент, Н • мм; W осевой момент сопротивления сечения вала, мм3. Допустимые значения для коэффициента запаса прочности по текучести [ST ]= 1,3 ... 1,6.

где = ^Х + МУ - результирующий изгибающий момент;

Расчет сечения Г на статическую прочность. Результирующий изгибающий момент

где М = /AJ'f i \\l — результирующий изгибающий момент; М h-•-крутящий момент; W„„,„ н WKM.m- осевой и полярный моменты сопротивления сечения вала.

где М= V MX + My2 — результирующий изгибающий момент, Н -м; Мк — крутящий момент (Мк =7),Н-м; WVL WK — моменты сопротивления сечения вала при изгибе и кручении, мм3.

где М — результирующий изгибающий момент; Мх и М„ — изгибающие моменты в горизонтальной и вертикальной плоскостях;

Разработав конструкцию вала, устанавливают места посадки сопряженных с ним деталей (зубчатых колес и др.), расположение подшипников, вычисляют действующие на вал изгибающие нагрузки, строят эпюры крутящих и изгибающих моментов. Если изгибающие нагрузки действуют в разных плоскостях, их раскладывают на составляющие по двум взаимно перпендикулярным направлениям и строят эпюры изгибающих моментов отдельно в каждой плоскости. При этом результирующий изгибающий момент равен геометрической сумме изгибающих моментов Мх и Му, действующих во взаимно перпендикулярных плоскостях, т. е.

Из эпюр видим, что опасным будет сечение заделки — ив вертикальной и в горизонтальной плоскостях это сечение более нагружено. Пользуясь векторным изображением для изгибающих моментов (рис. 2.117, г), найдем результирующий изгибающий момент

Найдем результирующий изгибающий момент в опасном сечении:

Из эпюр изгибающих моментов видно, что опасным будет сечение в середине пролета, и что результирующий изгибающий момент в этом сечении равен:

Результирующий изгибающий момент в опасном сечении (в середине пролета / червяка) равен

Все сказанное выше о магнитном дутье относится в основном к дуге постоянного тока. При сварке дугой переменного тока в металле изделия создается система замкнутых вихревых токов. Вихревые токи создают собственную переменную магнитодвижущую силу, сдвинутую почти на 180° по фазе по отношению к сварочному току. Результирующий магнитный поток контура оказывается значительно меньшим, чем при постоянном токе.

Спиновые магнитные моменты электронов оболочки могут быть либо параллельными, либо антипараллелъными. Антипараллельные магнитные моменты взаимно компенсируются,и результирующий магнитный момент изолированного атома определяется общим числом нескомпенсированных спиновых магнитных моментов. Как уже отмечалось, за единицу магнитного момента (магнетон Бора) принята величина, численно равная спиновому моменту электрона. У атома железа четыре нескомпенсированных магнитных момента, у атома никеля — два. Таким образом, магнитные моменты изолированных атомов железа и никеля равны соответственно четырем и двум магнетонам Бора.

Однако при а/г > 6,6 энергия обменного взаимодействия настолько мала, что практически при сколь угодно низких температурах эта энергия меньше энергии тепловых колебаний атомов, поэтому магнитные моменты атомов располагаются с равной вероятностью по всем возможным направлениям (рисунок 1.3.4, а), и результирующий магнитный момент равен нулю. Такие вещества называются парамагнитными (у_~ КГ^.ЛО"5). Если парамагнитное вещество внести в магнитное поле, то появляется преимущественная ориентировка магнитных моментов атомов вдоль направления поля и вследствие этого некоторый результирующий положительный маг-

объем за счет соседних доменов. Магнитный момент этого домена увеличивается, а у остальных уменьшается, и в кристалле появляется результирующий магнитный момент.

Спиновые магнитные моменты электронов оболочки могут быть либо параллельными, либо антипараллелъными. Антипараллелъные магнитные моменты взаимно компенсируются,» результирующий магнитный момент изолированного атома определяется общим числом нескомпенсированных спиновых магнитных моментов. Как уже отмечалось, за единицу магнитного момента (магнетон Бора) принята величина, численно равная спиновому моменту электрона. У атома железа четыре нескомпенсированных магнитных момента, у атома никеля - два. Таким образом, магнитные моменты изолированных атомов железа и никеля равны соответственно четырем и двум магнетонам Бора.

Однако при а/г > 6,6 энергия обменного взаимодействия настолько мала, что практически при сколь угодно низких температурах эта энергия меньше энергии тепловых колебаний атомов, поэтому магнитные моменты атомов располагаются с равной вероятностью по всем возможным направлениям (рисунок 1.3.4, а), и результирующий магнитный момент равен нулю. Такие вещества называются парамагнитными (%~ 10~3..ЛО"5). Если парамагнитное вещество внести в магнитное поле, то появляется преимущественная ориентировка магнитных моментов атомов вдоль направления поля и вследствие этого некоторый результирующий положительный маг-

объем за счет соседних доменов. Магнитный момент этого домена увеличивается, а у остальных уменьшается, и в кристалле появляется результирующий магнитный момент.

Результирующий магнитный момент атома. Зная орбитальные и спиновые магнитные моменты отдельных электронов и используя правила пространственного квантования, можно определить результирующий магнитный момент атома в целом Mj. При этом получается выражение, подобное (11,19):

Классификация магнитных материалов. При суммировании орбитальных и спиновых магнитных моментов может произойти полная их компенсация и тогда результирующий магнитный момент атома будет равен нулю. Такая картина имеет место, в частности, у атомов и ионов с заполненными электронными оболочками. Если же такой компенсации не происходит, то атом будет обладать постоянным магнитным моментом В соответствии с этим магнитные свойства тел будут различными. .

Диамагнетизм присущ всем телам, но часто маскируется более сильными* пара- и ферромагнетизмом. В чистом виде он встречается у веществ, результирующий магнитный момент атомов которых равен нулю.

где 0 — угол между М и Н (рис. 11.8), Минимального значения Um достигает при 0 = 0. Поэтому все диполи стремятся ориентироваться в направлении поля, чему мешает тепловое движение. Результирующий магнитный момент вещества складывается из проекций магнитных моментов отдельных атомов на направление Н. Так как величина этих проекции Мн — М cos 0, то задача количественного расчета намагниченности вещества сводится к вычислению-среднего значения М.н, отвечающего равновесию между ориентирующим действием поля и дезориентирующим действием теплового движения. Эта задача была решена методами классической статистики Ланжевеном, методами квантовой статистки Бриллюэном.