Определяющее уравнение

Проведем сечение ml — nt (перпендикулярно плоскости чертежа), определяющее положение а-площадки. Напряжения ах

ральных осей (см4); значение г0 (см), определяющее положение центра тяжести профиля относительно оси Xi, совмещенной с внешней гранью полки профиля.

Из Д/CWC расстояние, определяющее положение точки С относительно полюса Ы = KW sin ф/cos (ay + ф), достигает наи-

Уравнение (21.18), определяющее положение главной точки HI при выбранной начальной точке О, напишется так:

ния движения ползуна 3, связанного с измерительным устрой» ством, во вращательное движение стрелки /. Каждому положению ползуна соответствует определенное значение измеряемой величины, которое указывается стрелкой на шкале прибора. Это соответствие нарушается, если стойка прибора вибрирует. Тогда стрелка 1 совершает малые колебания относительно среднего положения, которое может не совпадать с положением, соответствующим статическому равновесию. Обозначим через OCQ значение угла а, определяющее положение стрелки / при отсутствии вибраций стойки, и через ссд среднее значение угла а при колебаниях стрелки. Разность ссд — ао дает динамическую ошибку в показаниях прибора. Такая же ошибка получается в случае, если к ползуну механизма, звенья которого находились в положении статического равновесия, приложить периодически изменяющуюся силу F.

Критическое значение параметра 1 1/W = 1 dtOKT/daOKTI» определяющее положение точки Тк на предельной кривой токт = /1(оокт), зависит от величины коэффициента Лоде:

4.2. Механическое условие, определяющее положение центра изгиба. Рассмотрим произвольный тонкостенный открытый профиль (рис. 12.48). Условием для отыскания координат центра изгиба С является равенство нулю относительно этого центра момента (формула (12.81)), создаваемого касательными силами в поперечном сечении,

Покажем теперь, что если звенья образуют высшую пару с качением, сопровождающимся скольжением, то будет иметь место потеря в числе степеней свободы, равная единице. На рис. 80 изображены звенья 1 и 2, образующие высшую пару (их контуры аир имеют контакт в точке С). Определим число степеней свободы этого сочленения. Число координат, определяющих положение звена 1, будет три: х, у и фг. Для определения положения звена 2 относительно звена 1 нужно задать положение контактной точки С относительно точки В дугой s1 по контуру а и положение точки D звена 2 относительно контактной точки С дугой s2 по контуру 3. Таким образом, полное число координат, определяющее положение кинематической пары 1—2 относительно осей х и у, будет пять: х, у, фъ SL и sa. Следовательно, / = 5. Если те же звенья не образовывали бы высшей пары (отсутствовал бы контакт в точке С), то число степеней свободы было бы / = 3 + 3 = 6. Таким образом, соединение звеньев в высшую пару с качением и скольжением (при st =? s2) влечет уменьшение в системе числа степеней свободы на единицу. Вот почему в структурной формуле (1) коэффициент в последнем члене равен 1.

Дальнейшие темпы, масштабы и экономические характеристики ядерной энергетики в значительной степени будут определяться скоростью наработки плутония. Атомная энергетика может занять определяющее положение в энергетике только в том случае, если будут созданы быстрые реакторы, способные обеспечить необходимый темп накопления плутония, потребляя только отвальный уран и часть нарабатываемого в них плутония.

Чтобы вычислить расстояние s, определяющее положение ползуна на оси СХ, достаточно решить прямоугольные треугольники С В В' и С В'С', имеющие общую сторону CB'=k, и треугольник В'О'В". В треугольнике СВВ' гипотенуза СВ = Ь и катет ВВ'=е + а созф.

3. Отклик является случайной величиной, а размах ошибки измерения пренебрежимо мал по сравнению с полем рассеяния значений отклика. В данном случае наиболее полной характеристикой отклика будет закон распределения его значений. Но в большинстве практических задач достаточными считаются числовые характеристики распределения случайной величины Y. Минимально необходимыми являются: а) математическое ожидание М(У), определяющее положение центра группирования значений отклика; б) дисперсия D (Y) или стандартное отклонение a (Y) = }^D (Y) , характеризующие рассеивание значений отклика.

Подставляя в определяющее уравнение (50) выражение (52), в котором t заменено на , и выражение (556), получаем

Трансверсально изотропный материал характеризуется тем, что в нем одна из осей, скажем ось *2, является осью вращательной симметрии; следовательно, определяющее уравнение для такого материала инвариантно относительно любых поворотов вокруг оси j2. Гексагональная укладка волокон, показанная на рис. 1, в, соответствует трансверсальной изотропии «в целом». Трансверсальная изотропия может иметь место также при

Определяющее уравнение выведено из условия равновесия сил в направлении укладки волокон, из связей напряжение — деформация и из допущения об однородной деформации. В результате получено

гом основании. Розен [59] рассмотрел две возможные формы потери устойчивости волокон: симметричную и несимметричную. Определяющее уравнение для симметричной формы при пренебрежении членами более высоких порядков имеет вид

Определяющее уравнение для прочности при поперечном растяжении основано на гипотезе, что SIZZT ограничена допустимой деформацией растяжения матрицы. Это условие выражается

Определяющее уравнение для прочности при поперечном сжатии выводится аналогично уравнению для SiZ2T. В результате получается

Определяющее уравнение состояния материала при импульсном __________погружении____________

погрешно ста погрешности Наименование (в скобках — определяющее уравнение) Феноменологи- Систематические Мультиплика- Аддитивные Сложно-1 зависимые

Уравнение Бесселя. хгу" -f- xy' -f--\-(х'* — v2)_y = 0; v — постоянное. Определяющее уравнение г (г — 1) -f- г • — v3 = = г2 — v2 = 0 имеет корни /" = ,-tv.

Уравнение Бесселя. х*у" + «У "*" + (х2 — ч2) у = 0; ч — постоянное. Определяющее уравнение г (г — 1) 4- г — v* == Г2 _ V2 _ о имеет корни г — ± ч.

Условие s = const—определяющее уравнение адиабаты в диаграмме s— Г, выражает прямую, перпендикулярную к горизонтальной оси. В адиабатном процессе расширения внешняя работа совершается газом за счет уменьшения его внутренней энергии. Вместе с этим снижается и температура газа, следовательно, адиабата расширения идет по вертикали вниз (линия /—4, рис. 22). Наоборот, адиабата сжатия идет в сторону повышения температуры, т. е. вверх (линия /—4', рис. 22). Так как адиабата перпендикулярна горизонтальной оси, то расположенная под ней площадь равна нулю. Как известно, площадь под линией процесса в диаграмме s — Т графически выражает количество тепла, подводимого к газу в процессе или отнимаемого от него. В рассматриваемом случае, как видно из диаграммы s—Т, это количество тепла равно нулю.