Некотором положении

Как известно из общей механики, изменение кинетической энергии механической системы на некотором перемещении 1за некоторый промежуток времени) равно суммарной работе всех сил, действую-

т. е. приращение кинетической энергии частицы на некотором перемещении равно алгебраической сумме работ всех сил, действующих на частицу на том же перемещении. Если Л12>0, то T2>Ti, т. е. кинетическая энергия частицы увеличивается; если же Ai2<0, то кинетическая энергия уменьшается.

Для характеристики действия силы на некотором перемещении вводят понятие о мере этого действия — работе силы.

Для характеристики действия силы на некотором перемещении точки ее приложения вводят понятие о мере этого действия — работе силы.

В заключение настоящего параграфа сформулируем теорему об изменении кинетической энергии системы тел: изменение кинетической энергии системы тел при некотором перемещении равно алгебраической сумме работ всех внешних (активных и реактивных) и внутренних сил, действовавших на систему при указанном перемещении:

Приведенной силой (парой сил) механизма называют силу (пару сил), приложенную к точке входного звена (входному звену), работа которой на некотором перемещении точки (звена) приложения равна сумме работ приводимых сил и пар сил на соответствующих перемещениях.

При перемещении поршня к ВМТ (процесс ас, рис. 5.10,6) производится сжатие поступившего в цилиндр заряда — второй такт. Давление и температура заряда в цилиндре при этом повышаются. При некотором перемещении поршня от НМТ давление в цилиндре становится одинаковым с давлением р^ на впуске (точка т на диаграмме). До этого момента для улучшения наполнения цилиндра свежим зарядом за счет кинетической энергии столба воздуха, движущегося по впускному трубопроводу, впускные клапаны остаются открытыми (запаздывание закрытия клапанов).

силы Р на некотором перемещении S будет

Предположим, что нам заданы кривые Ма — Мя(у) и Мс = е=--А1с(ф) для всего времени движения агрегата (рис. 232). Работа момента на некотором перемещении звена приведения

Для системы сил, приложенных в одной точке, вектор элементарного смещения один и тот же для всех сил: dfk = df. Отсюда, учитывая свойство распределительности скалярного произведения векторов по отношению к сложению, имеем ? (Pk drk) = ? (Pk df) = = (^Pk)df = Rdf, где R = ? Pk - равнодействующая системы сходящихся сил. Следовательно, элементарная работа системы сходящихся сил равна элементарной работе равнодействующей. Если проинтегрируем, т. е. сложим все элементарные работы на бесконечно большом количестве бесконечно малых перемещений, то получим, что работа равнодействующей системы сходящихся сил на некотором перемещении равна сумме работ всех составляющих сил на том же перемеще-104 ним.

Итак, изменение кинетической энергии точки на некотором перемещении'равно работе силы, действующей на эту точку на том же перемещении.

Теорема (Лагранжа —Дирихле2)). Если в некотором положении консервативной системы потенциальная энергия, являющаяся непрерывной функцией3) q, имеет строгий изолированный

В процессе поворота осей, очевидно, центробежный момент инерции изменяется непрерывно, и, следовательно, при некотором положении осей он становится равным нулю и оси оказываются главными.

а другой чашки с грузом Р+р, то коромысло после колебаний установится в некотором положении равновесия А'В'. При этом конец стрелки весов отклонится на расстояние h по шкале. При малых отклонениях величина ft пропорциональна весу добавочного груза р.

при этом два боковых. В некотором положении II, силы, действующие на шарнир со стороны стержней, взаимно уравновесятся (рис. 2А1,в) и система займет окончательное положение. Оказалось, что в результате неточности изготовления среднего стержня

5. Ядро сечения. Пусть при некотором положении точки приложения силы Р нейтральная линия касается контура и нигде его не пересекает. Очевидно, что при таком положении нейтральной линии нормальное напряжение во всех точках поперечного сечения имеет один знак (при внецентренном растяжении — плюс, так как все сечение растянуто, а при внецентренном сжатии — минус —все сечение сжато). Исключение составляет точка касания (или точки касания) нейтральной линии к контуру, в которой нормальное напряжение равно нулю.

Футеровка штуцера на рис. 19, ж выполняется в определенной последовательности. На футеруемую металлическую втулку а надевается кольцо и навинчивается удлинительная втулка. Этот узел помещается в обойму. Одновременно между кольцом и буртом втулки засыпается слой порошка толщиной 8—10 мм. Бурт втулки утапливается в обойму. В центр втулки помещается металлический стержень малого диаметра, центрирующийся по концам. Диаметр стержня подбирается таким, чтобы зазор между ним и внутренней стенкой втулки был в 4 раза больше толщины желаемой футеровки. В зазор насыпается навеска порошка для трубки, так чтобы порошок был на уровне верхнего торца футеруемой втулки. Сверху насыпается слой порошка толщиной 10 мм для бурта. Стальной конус совмещается с центральным стержнем и на гидравлическом прессе или специальном устройстве продавливается внутрь сквозь порошок за центральным стержнем, напрессовывая порошок на внутреннюю стенку металлической втулки. При некотором положении конуса, когда его задний конец еще не прошел втулку, давлением на нее производится прессование бурта. Размер бурта должен быть таким, чтобы давление с той и другой стороны не выходило за допустимые пределы (250—350 кГ/см2), тогда качество футеровки будет хорошим. После подпрессовки бурта конус продавливается насквозь, а футеровка спекается в печи совместно с металлическими деталями.

Движение фигуры Л по сфере В задается качением без скольжения сферических центроид (аа), (аь) — подвижной и неподвижной. В некотором положении At сфероцентроиды касаются одна другой в мгновенном центре у; если в какой-либо другой момент г сфероцентроиды касаются одна другой точками к и А, то сферические дуги ух и уЯ равны между собой, а точки -к и К являются сопряженными.

Рассмотрим поведение некоторой конкретной точки (сечения) ад деформируемой нити, вдоль которой движется ящик С (рис. 4.3). Очевидно, что до того момента, когда ящик своей передней стенкой / коснется точки а0, эта точка находится в покое. Далее, войдя в ящик, точка а0 приходит в движение и описывает некоторую траекторию, зависящую от вида деформации пити в ящике, и после выхода из ящика снова переходит в состояние покоя в некотором положении аг. Заметим, что точка аг может в зависимости от вида деформации нити в ящике лежать как правее, так и левее точки а0 (рис. 4.3), т. с. точка «в результате своего пребывания в черном ящике» совершает

Рис. 7.1. Храповой механизм-с фигурной собачкой. Собачка 3, скользящая по неподвижному пальцу 2, при некотором положении рычага 1 входит в зацепление с храповым колесом 4. Угол качания рычага ограничивается выступом на собачке 3, упирающимся в зуб храпового колеса.

Катушки электромагнитов и сопротивления 5 образуют четыре ветви моста, питаемого переменным током через трансформатор 6 и стабилизатор напряжения 7. При некотором положении якоря между полюсами ток в диагонали равен нулю. При всех других положениях в диагонали идёт ток, сила которого определяется величиной смещения якоря из его нейтрального положения. Перемещение якоря под действием измерительного щупа 8 фиксируется электроизмерительным прибором 9, по шкале которого производится отсчёт показаний.

С потенциометра, скользящий контакт которого имеет механический привод, на эту же сетку поступает напряжение компенсации. При некотором положении скользящего контакта напряжение компенсации достигает величины, при которой анодный ток изменяется настолько, что происходит переключение реле уровня. Это переключение влечет прекращение движения скользящего контакта, причем его угловое положение является мерилом величины проекции на заданную ось. В направлении этой оси будет просверлено отверстие, глубина которого пропорциональна углу поворота скользящего контакта к моменту компенсации. Перед каждым измерением потенциометры приводятся в исходное состояние и скользящий контакт начинает движение от заземленного конца.