Некоторой плотности

Вследствие искажения решетки в районе дислокаций (рис. 9,а) последняя легко смещается от нейтрального положения, а соседняя плоскость, перейдя в промежуточное положение (рис. 9,6), превратиться в экстраплоскость (рис. 9,0), образуя дислокацию вдоль краевых атомов. Мы видим, таким образом, что дислокация может перемещаться (вер.нее, -передаваться, как эстафета) вдоль некоторой плоскости (плоскости скольжения), расположенной перпендикулярно к экстраплоскости.

Для увеличения плавности работы зубчатой пары и уменьшения габаритов передачи часто прямозубое зацепление заменяют так называемым косозубым, у которого боковые профили зубьев представляют собой эво-львентпые винтовые поверхности Образование боковой поверхности косого зуба можно представить,если рассмотреть качение без скольжения некоторой плоскости Q по основному цилиндру с осью 00 (рис. 187).

Из эстетических соображений может потребоваться, чтобы конструкция была симметрична относительно некоторой плоскости или плоскостей, несмотря на то что нагрузка может и не обладать такой симметрией. Это геометрическое ограничение мы назовем ограничением симметрии.

О 2.7. Частица массы т движется г некоторой плоскости под действием nt стоянкой по модулю силы F, направление которой поворачивается в этой плоскости с постоянной угловой скоростью со. В момент / = 0 скорость частицы равна нулю. Найти модуль скорости частицы как функцию времени t, а также путь, О проходимый частицей между двумя последовательными остановками. рис 2.15

Первый из рассмотренных трех случаев (рис. 102) можно толковать как отражение частиц от некоторой плоскости (параллельной обкладкам конденсатора), а два других (рис. 103 и 104) — как преломление траекторий. «Преломление» это происходит не на границе двух сред, как это обычно происходит в оптике, а во всем пространстве внутри конденсатора. Однако величина угла преломления при данной начальной скорости частиц зависит только от изменения продольной составляющей скорости частиц, т. е. в конечном счете от напряжения на конденсаторе ( и не зависит от расстояния между его обкладками). Изменение направления движения частиц, т. е. искривление траекторий

В случае, если при своем движении точка все время находится на некоторой плоскости, например Оху, уравнения движения имеют вид

Если точка во все время- своего движения находится на некоторой плоскости (примем эту плоскость за плоскость Оху), то уравнения (7.10) и (7.11) примут вид

Уравнения (13.10) выражают тот факт, что проекции скорости точки на оси Ох и Оу постоянны во все время движения. Это позволяет сделать вывод о том, что точка движется в некоторой плоскости, параллельной оси Ог.

Рассмотрение процесса распространения трещины только в некоторой плоскости, перпендикулярной плоскости разрушения, с отклонением ее траектории от горизонтали на угол 60 позволило определить для нее фрактальную размерность в виде [157]:

Наоборот, прямые комплекса, расположенные в некоторой плоскости Я, проходят через некоторую точку О', для которой главный момент перпендикулярен к этой плоскости. Точку О' называют по Шалю фокусом плоскости П. Этот фокус находится на конечном расстоянии, если только плоскость П не параллельна центральной оси.

В заключение рассмотрим теорию слоистых пластин, играющую важную роль при исследовании пластин из композиционных материалов. В настоящем разделе ограничимся пластинами, состоящими из ортотропных слоев, расположенных симметрично относительно некоторой плоскости, например плоскости х^хг. При этом нагружение в, плоскости пластины не вызывает её изгиба. Вывод уравнений теории слоистых пластин, свободных от такого ограничения, представлен в книгах Аштона и др. [3] и Кал-кота [10].

вначале. Достигнув минимального значения при некоторой плотности дислокаций, реальная прочность вновь начинает возрастать. Такого .рода зависимость между реальной прочностью и плотностью дислокаций (и других несовершенств) схематически

Возникновение пассивного состояния металла определяется не только окислительной способностью агрессивной среды. Известны случаи пассивации металлов и в неокислительной среде, например молибдена в соляной кислоте, магния в плавиковой кислоте и др. Пассивное состояние наступает также, как было указано в гл. III, вследствие анодной поляризации металла. Процессу пассивации способствует увеличение анодной плотности тока. Во многих случаях при достижении некоторой плотности тока происходит внезапный переход электрода в пассивное состояние (например, железа в концентрированном растворе NaOH при повышенной температуре).

Реальная прочность металлов падает с увеличением числа дислокаций только вначале. Достигнув минимального значения при некоторой плотности дислокаций, реальная прочность вновь начинает возрастать. Такого рода зависимость между реальной прочностью и плотностью дислокаций и других несовершенств схематически представлена на рис. 11.

Обсуждаемые ниже формальные теории деформационного упрочнения развивались как результат анализа обширного экспериментального материала в области пластического деформирования кристаллов. Исходя из общих дислокационных представлений показано, что деформационное упрочнение является следствием накопления в объеме материала некоторой плотности дислокаций, необходимой для обеспечения заданной степени деформации. Поэтому установление количественной связи между плотностью дислокаций и деформирующим напряжением служит необходимой предпосылкой решения проблемы деформационного упрочнения металлических кристаллов. Нахождению отмеченной связи было посвящено большое количество экспериментальных работ, результаты которых показали, что между напряжением течения и плотностью дислокаций для кристаллов с ГЦК-, ОЦК- и ГПУ-решетками на протяжении всей кривой упрочнения преобладает зависимость вида

" Следует отметить, что графический способ в отличие от расчетного (по параметрам деформационного упрочнения) автоматически учитывает потерю некоторой плотности дислокаций в результате динамического возврата при первичной высокотемпературной деформации, при остывании заготовки от высоких температур и в процессе нагрева для повторной деформации.

Таким образом, дефекты решетки оказывают на сопротивление кристалла деформации двоякое влияние. Способствуя образованию дислокаций, они ослабляют кристалл. С другой стороны, они упрочняют его, так как препятствуют свободному перемещению дислокаций. Это позволяет представить влияние количества дефектов на прочность кристалла U-образной кривой, показанной на рис. 1.40. Некоторой плотности дислокаций р0 соответствует минимальное сопротивление кристалла деформации. Уменьшение р по сравнению с РО приводит к повышению прочности, так как приближает структуру к идеальной. Увеличение числа дефектов по сравнению с р0

Смещение потенциала т? от стационарного значения (величина поляризации металла) характеризует изменение потенциала в пределах двойного электрического слоя на поверхности металла и определяется как разность ординат точки анодной или катодной поляризационной кривой при некоторой плотности тока /• Ф 0 и точки, соответствующей стационарному потенциалу данного металла.

Начиная с некоторой плотности тока, зависящей от времени, наблюдается падение скорости алитирования. Причина заключается в том, что в этой области скорость выделения алюминия превышает возможную скорость взаимной диффузии алюминия и хрома,опре-.делающую скорость алитирования.

гий у может быть представлена в виде некоторой плотности рас-

вначале. Достигнув минимального значения при некоторой плотности дислокаций, реальная прочность вновь начинает возрастать. Такого -рода зависимость между реальной прочностью и плотностью дислокаций (и других несовершенств) схематически

Однако довольно часто после достижения некоторой плотности тока Da на аноде выше этой плотности наряду с процессом (1), совершается преимущественно электрох1имический процесс— разряд анионов, как например:

В результате катодной поляризации при некоторой плотности тока было полностью ликвидировано коррозионное поражение образцов: во время опытов они оставались блестящими и без каких-либо видимых следов коррозии. При анодной поляризации вся поверхность образцов была покрыта продуктами коррозии.