Несколько измерений

ляров к отрезкам QC.J и С2С3, проведенным через середины их в точках 5j и S2. Сравнение систем уравнений (7.31) и (7.11) с последующими преобразованиями позволяет сделать вывод, что алгоритм синтеза кривошипно-ползунного механизма реализуется операторной функцией (7.11) при несколько измененном обращении к ней. Так как в функции (7.11) 10 — постоянный параметр, а в рассматриваемом случае — переменный, то обращение к операторной функ-

(2.5) в несколько измененном виде могут быть представлены так: ох + <г„ = 2 [Ф (z) + Щг)] = 4 НоГФ(г)].

Основные уравнения плоской теории упругости (2.5) для обеих сред можно записать в несколько измененном виде:

Это уравнение в несколько измененном виде называется теперь формулой Сомова — Малышева.

но разложившегося в условиях пиролиза МИПД [Л. 73]. Третья серия измерений проводилась с облученным МИПД [Л. 74]. Во второй серии опытов была проведена часть измерений в ранее исследованной, области температур, причем отсчет времени истечения проводился как визуально, так и с помощью контура электромагнитных колебаний. Результаты этих измерений в пределах погрешности эксперимента согласуются с данными предыдущего исследования [Л. 103]. Измерения проводились многократно при нижнем и верхнем положении вертикальной трубки, а окончательно принимался средний результат. Разброс экспериментальных точек не превышал 1%. Максимальная относительная погрешность определения коэффициента вязкости неразложившегося МИПД (табл. 3-58) не превышала 2,6%. На несколько измененном варианте вышеописанной установки в работах МЭИ проводилось исследование вязкости фреона-23 в интервале температур от —20 до 180°С при давлениях от 2 до 400 бар [Л. 156].

Модели волнового механизма, изображенные па рис. 8.1 и 8.2, являются весьма общими. Они отражают общие черты взаимодействия бегущей волны с жестким препятствием и встречаются в том или ином (иногда несколько измененном) виде во многих явлениях природы и технических устройствах [9J.

Для определения свойств низкомодульных материалов при различных скоростях нагружения очень удобен метод, применявшийся авторами работы [10], но в несколько измененном виде. Он состоит в том, что небольшой образец нагружается динамически сжимающей нагрузкой между двумя маятниками и во время удара измеряется ускорение одного из маятников. Если сжатие образца одноосное и если трение на торцах мало, то по измеренной величине ускорения можно определить как напряжение, так и деформацию в образце в зависимости от времени. Метод применим, если жесткость маятников достаточно велика по сравнению с жесткостью исследуемых материалов.

В настоящее время в металлорежущих станках вместо кривошипно-кулисных механизмов все чаще применяют гидравлические приводы. Они позволяют еще более сократить время холостого хода механизма и, что также очень важно, бесступенчато (плавно) регулировать скорости резания. Но, уступая гидравлике свое место в станках, кривошипно-кулис-ный механизм в несколько измененном виде появляется и успешно работает в других машинах. Когда работает снегоуборочная машина, обычно многие с интересом наблюдают за тем, как ловко ее лопасти загребают снег. Так вот: для захвата снега и подачи его к движущимся ковшам транспортера конструкторы применили кривошипно-кулисный механизм, который и обеспечивает столь причудливое движение лопастей. Словно ловкие руки человека, лапы машины опускаются ниже приемного лотка машины, приближаются к куче снега, загребают его и сдвигают к ковшам транспортера, который переносит снег и сбрасывает его в кузов автомобиля.

Выражение (11-7) приведено .ранее в несколько измененном виде (см. § 9-2).

виде (33) наиболее подходящи для потоков, заполняющих трубу целиком. При рассмотрении же процесса движения пленки необходимо учитывать еще следующие обстоятельства: интенсивность распада, например, водяной пленки в случае, когда стенки трубы «чистые», будут иной, чем при «жирных» стенках. Не возникает также сомнения в наличии зависимости интенсивности распада пленки от свойств движущегося газа. Чтобы в некоторой степени учесть приведенные обстоятельства, представим
Однако при таком представлении безразмерная основная частота со о/со с возрастает с числом Рейнольдса, так что полная безразмерная энергия, которая содержится в этом универсальном спектре. не является универсальной постоянной. В связи с этим интересно отметить, что со0/сос достигает единицы при конечных числах Рейнольдса порядка 106. Таким образом, очевидно, что с увеличением числа Рейнольдса безразмерная энергия первичного движения постепенно уменьшается и становится равной нулю вблизи Re =------ 106. К сожалению, оказалось, что для таких больших чисел Рейнольдса нет надежных экспериментальных данных. Тем не менее интересно обсудить физический смысл этого утверждения. По-видимому, с увеличением числа Рейнольдса выбрасываемые первичные струи разрушаются, переходя в случайное турбулентное движение на все более ранней стадии развития, пока наконец при разрушении подслоя вся энергия, теряемая первичным движением, сразу непосредственно передается случайным турбулентным вихрям, и переносящие импульс струи перестают существовать как отдельные образования. Возможно, необходимо определить два полностью развитых режима турбулентного течения. Один из них существует от момента перехода до числа Рейнольдса, при котором энергия первичного (или крупновихревого) движения падает до нуля, а другой соответствует всем числам Рейнольдса, превышающим упомянутое выше значение. Однако пока еще слишком рано говорить о том, можно ли настоящую теорию, которая в основе своей относится к первому из этих режимов, применить (возможно, в несколько измененном виде) ко второму режиму, или при отсутствии четко определяемого первичного движения необходимо обратиться к чисто статистическому методу. Очевидно, что для дальнейшего исследования потребуются дополнительные экспериментальные данные, полученные при очень больших числах Рейнольдса.

Согласно стандарту [35], измерения твердости по Виккерсу проводятся при нагрузках от 9,8 Н (1 кгс) до 980 Н (100 кгс). По схеме нагружения метод напоминает измерение твердости по Бринеллю, только в качестве индентора используется четырехгранная алмазная пирамида с углом между противоположными гранями 2,38 рад (136°). Численное значение.твердости по Виккерсу (HV) определяют по длине диагонали отпечатка, используя специальные таблицы, либо по формуле [35]. При измерении твердости необходимо, чтобы минимальная толщина покрытия была больше диагонали отпечатка в 1,2 раза. Методом Виккерса можно измерять твердость поверхностных слоев или покрытий толщиной до 0,03—0,05 мм [40]. Если толщина слоя не известна, то проводится несколько измерений при различных нагрузках до тех пор, пока при уменьшении нагрузки значения твердости не будут близки по своим значениям или совпадать. Размерность значений твердости, определенных по методу Бринелля или Виккерса, одинакова — паскаль (кгс/мм2); кроме того, для материалов с твердостью до НВ 450 числа твердости совпадают. Метод обычно применяют для материалов, у которых НВ >> 360, т. е. для термоупрочненных сталей, износостойких покрытий и др. Из всех методов замера твердости рассматриваемый наиболее совершенен, так как позволяет получать численные значения практически для любых материалов и в любых интервалах твердости.

При выборе нагрузки для исследования продольных шлифов нужно исходить из предполагаемой глубины отпечатка. При этом должны выполняться следующие условия: минимальная толщина покрытия должна превышать глубину отпечатка не менее чем в десять раз. Если же толщина испытуемого покрытия неизвестна, то рекомендуется провести несколько измерений при различных нагрузках, последовательно увеличивая последние. Если материал основного металла не влияет на результат измерений микротвердости покрытия, то полученные значения совпадут или будут близки друг к другу.

- Чтобы исключить случайность в сопряжении поверхностей А— К, можно провести несколько измерений, причем каждый раз. производить сознательное изменение расположения поверхностей (например, поворотом на 90° при квадратных воспринимающих поверхностях) и усреднение отдельных результатов (см. также «испытание на перестановку с поворотом», разд. 2.2.5.3).

Составляющая погрешности измерения, изменяющаяся случайным образом при повторных измерениях одной и той же величины. Хотя числовое значение случайных погрешностей нельзя установить заранее, эти погрешности в массе своей обладают определенными свойствами и могут быть учтены в результате математической обработки данных многократных измерений. Если кроме результата измерения какой-либо детали требуется определить и значение возможной погрешности, допущенной при этом, то нужно иметь не одно, а несколько измерений (ряд измерений) этого размера данным методом, тогда точность отдельного измерения можно оценить

Вследствие высокой погрешности и неоднородности контролируемой поверхности нужно производить несколько измерений на различных участках. Рекомендуется брать:

Ввиду такой высокой погрешности рекомендуется производить несколько измерений на различных участках поверхности. Для наиболее чистых поверхностей берут от пяти до восьми участков измерений.

щих точках (за несколько измерений), расположенных вдоль первого направления (диаметра), мм;

Средние перепады А!д1, A^2, /г",, A"2> . . . , h"m в каждой точке за несколько измерений определяются по формулам

Если проведено несколько измерений искомой величины, то вполне естественно, что наиболее достоверным результатом является среднеарифметическая величина из всех измерений1. Используя в качестве окончательного результата это среднеарифметическое значение, можно в значительной мере снизить влияние случайных ошибок при измерениях. Естественно, что чем больше произведено измерений, тем с большей уверенностью исключаются случайные ошибки, и в пределе, при бесконечно 'большом числе измерений, окончательный результат будет содержать лишь 'Систематическую ошибку.

Чтобы проверить отсутствие этого явления, в точных опытах необходимо при даяной температуре проводить несколько измерений давления при различных положениях уровня жидкости в сосуде, т. е. провести измерения на всей линии ab (рис. 5-6). Это достигается выпусками части вещества во время опыта так, чтобы удельный объем вещества IB пьезометре изменялся от v' до v".

Рассмотрим основные источники погрешностей при измерении сечений. Принятые в системах групповых констант сечения получены путем оценки результатов измерений и содержат в себе все возможные погрешности эксперимента и представляют собой случайные величины. Эти погрешности разные по своему происхождению и по корреляционным свойствам. В эксперименте для определения сечения в отдельной энергетической точке необходимо провести несколько измерений, каждое из которых обладает своей погрешностью. Эти погрешности являются между собой, как правило, независимыми, а корреляции погрешностей возникают вследствие определенных особенностей современных экспериментов. Применение одних и тех же образцов, стандартов, детекторов, источников и селекторов нейтронов для измерения ядерных характеристик ведет к корреляциям погрешностей.