Неразрывности уравнение

Все соотношения для прямого скачка уплотнения могут быть получены из уравнений неразрывности, количества движения и уравнения энергии:

Все соотношения для прямого скачка уплотнения могут быть получены из •уравнений неразрывности, количества движения и уравнения энергии:

Затраты кинетической энергии однородного потока на разгон капель можно определить, использовав уравнения неразрывности, количества движения и баланса энергии, а также уравнение движения капель (гл. III).

Уравнение неразрывности, количества движения и энергии записываются в обычном виде [13]:

Для того чтобы определить состояние пара трехразмерного поток-. необходимо найти не только составляющие скорости, но также уде.. ные объемы, давления и температуры в функции пространственн'^ч координат и, у, г. Для этого необходимо использовать уравне! „• состояния, неразрывности, количества движения и сохранения э;1.' , гии в направлениях координатных осей. 1:

Известно [2], что уравнения неразрывности, количества движения и энергии могут быть записаны в виде:

Рассмотренные ниже задачи выравнивания заключаются в определении параметров выравнившегося потока, и их решение достигается путем применения основных уравнений сохранения: неразрывности, количества движения и энергии в интегральной форме к подходящим образом выбранному контрольному контуру.

Для контрольного контура К — К — 2 — 2 запишем основные уравнения неразрывности, количества движения (в проекции на направление кромок) и энергии, причем учтем давление за кромками рк„ и среднее касательное напряжение трения т на части кромки за сечением К — К'.

С учетом периодичности потока уравнения неразрывности, количества движения (в проекциях на оси у и х) и энергии записываются так:

Общее дифференциальное уравнение распределения скоростей вдоль оси трубы переменного сечения получается с помощью трех уравнений одномерного потока: неразрывности, количества движения и энергии. Для адиабатического течения газа в трубе имеем:

Решение любой газодинамической задачи должно удовлетворять уравнениям неразрывности, количества движения и энергии. В случае нестационарного течения уравнения получаются нелинейными, и пока не имеется общего метода их решения. Хотя с помощью быстродействующих счетных машин можно решить полную систему уравнений для трехмерного течения, в настоящее время для течений, встречающихся в двигателе Стирлинга, в достаточной степени разработаны лишь методы расчета одномерного потока. Это ограничение означает, что все основные параметры считаются зависимыми только от одной пространственной переменной и времени. При использовании этого основного предположения подразумевается, что скорость потока параллельна единственной пространственной координате и что все поверхности, перпендикулярные этому направлению, являются поверхностями постоянной скорости и постоянных параметров состояния. Задача о нестационарном течении решена, если в любой момент времени в любой точке системы известны параметры состояния, определяемые двумя параметрами термодинамического состояния, и скорость потока [54] . В принципе можно определить любые три независимых параметра, но предпочтительнее те, которые можно измерить экспериментально, чтобы получить возможность подтвердить математическую модель.

НЕРАЗРЫВНОСТИ УРАВНЕНИЕ — одно из оон. ур-ний механики сплошных сред, выражающее закон сохранения массы. Для сжимаемой среды (напр., газа) Н. у. имеет вид:

Так как в уравнение движения, помимо wx, wy, wz, •&, входит еще неизвестная величина р, то система уравнений не является замкнутой. Необходимо добавить еще одно уравнение. Таким уравнением является дифференциальное уравнение сплошности (неразрывности).

Система уравнений переноса при турбулентном течении теплоносителей состоит из уравнений неразрывности, движения и распространения тепла. Эти уравнения имеют более сложный вид, чем при ламинарном движении, из-за необходимости учета переноса субстанции турбулентными вихрями. Уравнения для турбулентного движения получены из уравнений для ламинарного движения посредством разделения мгновенной картины переноса на среднюю и пульсационную составляющие (например, t =J -f-f; w ~ w + w'; p = p + P'\ с = с + с') и усреднения полученных уравнений по соответствующим правилам. В результате получается следующая система уравнений для несжимаемой среды с постоянными свойствами при отсутствии влияния внешних сил (тензорная форма записи): [ уравнение неразрывности

Распишем эти уравнения в декартовой системе координат (х, у, г): уравнение неразрывности

2. Уравнение неразрывности. Уравнение неразрывности потока является математическим выражением закона сохранения вещества для любого элементарного объема и имеет вид:

Уравнение неразрывности. Уравнение неразрывности в декартовых координатах и переменных Эйлера имеет вид

Для установившегося движения уравнение неразрывности записывается

уравнение неразрывности

2. Уравнение неразрывности

Уравнение неразрывности следует из закона сохранения массы и из условия постоянства потока. Уравнение для трехразмерного потока может быть выражено

Вывод дифференциальных уравнений возмущений для внешнего потока производится таким же путем, как и вывод уравнений для пограничного слоя. Исходными уравнениями, соответствующими уравнениям (1), являются два уравнения движения Эйлера, уравнение неразрывности, уравнение состояния идеального газа и уравнение постоянства энтропии единицы массы. Последнее уравнение вполне справедливо для рассматриваемого внешнего потока, в котором в соответствии с предположением 2 пренебрегаем влиянием вязкости и теплопроводности. Из этих исходных уравнений с учетом предположения 1 получаем следующую систему уравнений: