Магнитной индукцией

Для подкрепления теоретической базы строящихся опытных и полупромышленных установок МГД (магнитогидродинамических) исследуются процессы магнитной гидродинамики, свойства низкотемпературной (6000—

Уравнения магнитной гидродинамики представляют собой совокупность уравнений электродинамики и гидродинамики, в которых учтена связь между движением сплошной среды и магнитным полем. В частности, стационарное течение несжимаемой вязкой электропроводящей жидкости в постоянном магнитном поле описывается следующей системой уравнений [3, 4]:

ПО. Андреев А. С. «Вопросы магнитной гидродинамики и динамики плазмы». Рига, Изд-во АН ЛатвССР, 1962, с. 653,

4. Шерклиф Д. Курс магнитной гидродинамики. Пер. с англ. М., «Мир», 1967.

:82. Боришанский В. М. В кн.: Вопросы магнитной гидродинамики и динамики плазмы. Рига, Изд-во АН ЛатвССР, 1962, с. 135.

108. В. Блэкман, М. Джонс, Э. Диметриадис. Исследование магнитогидродвна-мического преобразования энергии в прямоугольных каналах.— В сб. «Инженерные вопросы магнитной гидродинамики». 'Изд-во «Мир», 1965.

317. Филиппов М.В. — В кн.: Вопросы магнитной гидродинамики и динамики плазмы. Рига: Изд-во АН ЛатвССР, 1962, с. 637-642.

1.10.1. СИСТЕМА УРАВНЕНИЙ МАГНИТНОЙ ГИДРОДИНАМИКИ

1.10.2. ЧИСЛА ПОДОБИЯ МАГНИТНОЙ ГИДРОДИНАМИКИ

70. Статен Дж., Шерман А. Основы технической магнитной гидродинамики. М.: Мир, 1968.

87. Шерклиф Дж. Курс магнитной гидродинамики. М.: Мир, 1967.

Магнитотвердые материалы применяют для изготовления постоянных магнитов. Они характеризуются величинами остаточной индукции, коэрцитивной силы и магнитной анергии. В настоящее время разработаны материалы, обладающие коэрцитивной силой до 360 кА/м, остаточной магнитной индукцией до 1,6 Т и магнитной энергией до 40— 50 кДж/м8. В качестве магнитотвердых материалов используют: пар-тенситовые стали ЕХЗ, ЕВ6, ЕХ5К5, ЕХ9К15М2 (ГОСТ 6862—71) (буквы означают! Е—сталь магнитотвердая, X — хром, В — вольфрам; К — кобальт, М — молибден), сплавы на основе меди, железа, кобальта, никеля, алюминия и других металлов: ЮНД4, ЮНД8, ЮНДС, ЮНДК15, ЮНДК18, ЮНДК35Т5, ЮНДК34Т5, ЮН14ДК24, ЮН13ДК246, ЮН13ДК25А, ЮН13ДК25БА и т. д. (ГОСТ 17809—72)1 деформируемые сплавы Викаллой 1 и II, Кунифе I и II, Кунико I и II, бариевые сплавы (магнитотвердые ферриты), 1БИ, 1БИ1, 1БИ2, 2БА, 2БА1, ЗБА, 1.5КА, 2КА (ОСТ 11 ПО 707.002); высококоэрцитивные сплавы на основе благородных металлов PtFe, PtCo и AgMnAl.

Опыт показывает, что сила F = Ma, где масса М — постоянный скаляр*). Поскольку а — это вектор, сила тоже должна быть вектором. Напряженность электрического поля определяется как сила, которая действует на неподвижную частицу с единичным зарядом, находящуюся в электрическом поле; таким образом, и напряженность электрического поля Е должна быть вектором. Опытным путем установлено, что магнитные поля складываются по закону сложения векторов: совместное действие полей с магнитной индукцией BI и В2 в точности равносильно действию одного магнитного поля с индукцией 81+82, т. е. индукция магнитного поля В также является вектором.

Уравнения (3.2.3) и (3.2.4) могут достаточно полно характеризовать магнитное поле как в отсутствие, так и в присутствии намагничиваемых сред. Однако в тех случаях, когда необходимо характеризовать магнитное действие тока вне зависимости от магнитных свойств окружающей его среды, часто пользуются напряженностью магнитного поля Н, которая связана с магнитной индукцией через магнитную проницаемость:

Контролируемая ферромагнитная деталь состоит из очень малых самопроизвольно намагниченных (за счет вращения электронов вокруг собственных осей) областей — доменов. В размагниченной детали поля доменов направлены самым различным образом и компенсируют друг друга. Суммарное магнитное поле при этом равно нулю. При помещении детали во внешнее намагничивающее поле домены устанавливаются в его направлении и образуют результирующее поле, а деталь намагничивается. При этом магнитные линии имеют определенную направленность. Для намагничивания деталей используют магнитное поле, возникающее в пространстве вокруг проводника с током, между полюсами постоянного магнита (электромагнита) или соленоида, в обмотках которого протекает электрический ток. Магнитное поле характеризуется магнитной индукцией (В),

Магнитные свойства материалов контролируемых деталей характеризуются петлей гистерезиса (рис. 6.34). Значение индукции на петле гистерезиса при Н = О называют остаточной индукцией Вг( магнитной индукцией, оставшейся в образце после снятия поля). Величину Нс, соответствующую В=0, называют коэрцитивной силой. Индукцию при наибольшей намагниченности образца называют индукцией насыщения Вт.

МАГНИТНАЯ ПОСТОЯННАЯ - коэфф. НО = 4я • 1 (Г7 Гн/м = 1,256 637 • 10~6 Гн/м, входящий в нек-рые ф-лы и ур-ния электромагнетизма при записи их в т.н. рационализованной форме, соответствующей Междунар. системе единиц (СИ); цо иногда наз. магн. проницаемостью физ. вакуума. МАГНИТНАЯ ПРОНИЦАЕМОСТЬ относительная - безразмерная физ. величина, характеризующая связь между магнитной индукцией и напряжённостью магнитного поля в в-ве (магнетике). М.п. изотропного магнетика - скалярная величина ц; ц = В/Н (в единицах СГС) или ц = В/(цоН) (в единицах СИ), где цо ~ магн. постоянная. М.п. связана с магнитной восприимчивостью *. соотношением ц = 1 + 4гос (в СГС) или ц = 1 + и (в СИ). У диа- и парамагнетиков М.п. близка к 1 (соответственно неск. меньше и неск. больше 1). М.п. ферромагнетиков может значительно превышать 1 и зависит от напряжённости магн. поля (вследствие явления магн. гистерезиса эта зависимость неоднозначна). Произведение М.п. на магн. постоянную наз. абсолютной магнитной проницаемостью.

тромагнит или соленоид, обмотки к-рого выполнены из материала, находящегося во время работы в сверхпроводящем состоянии (см. Сверхпроводимость]. Электрич. ток, наведённый в замкнутой накоротко такой обмотке, сохраняется практически сколь угодно долго и создаёт стабильное магнитное поле. Совр. С.м. позволяют получать поля с магнитной индукцией до 20 Тл.

ЭЛЕКТРОМАГНИТНОЕ ПОЛЕ - особая форма материи, посредством к-рой осуществляется взаимодействие между заряж. частицами. В вакууме Э.п. характеризуется напряжённостью электрического поля Е и магнитной индукцией В, в среде - электрическим смещением D и напряжённостью магнитного поля Н. Частные случаи Э.п.- чисто электрическое поле (создаётся неподвижными электрич. зарядами) и чисто магнитное поле (создаётся неподвижными проводниками с пост, токами или пост, магнитами). В общем случае электрич. и магн. поля неразрывно связаны; законы Э.п. в неподвижной среде описываются Максвелла уравнениями.

Уравнения (3.2.3) и (3.2.4) могут достаточно полно характеризовать магнитное поле как в отсутствие, так и в присутствии намагничиваемых сред. Однако в тех случаях, когда необходимо характеризовать магнитное действие тока вне зависимости от магнитных свойств окружающей его среды, часто пользуются напряженностью магнитного поля Н, которая связана с магнитной индукцией через магнитную проницаемость:

МАГНИТ СВЕРХПРОВОДЯЩИЙ — соленоид или электромагнит с обмоткой из материала, находящегося в состоянии сверхпроводимости. Электрич. ток, наведённый в этой замкнутой накоротко обмотке, сохраняется практически сколь угодно долго и создаёт стабильное магнитное поле. Совр. сверхпроводящие материалы позволяют получать в М. с. поля с магнитной индукцией до 20Т{200 кГс).

ТЕРМАЛЛОЙ (от греч. therme — жар, теплота и англ, alloy — сплав) — термомагнитный сплав железа с никелем (33%) и алюминием (1%), отличающийся высокой магнитной индукцией.