Дальнейшем уменьшении

По мере повышения температуры Сг.„ будет возрастать вплоть до достижения Сг.р Интенсивность изменений Сг.„и степень приближения ее к Сг.р будут тем больше, чем больше коэффициент диффузии растворенного элемента и чем меньше скорости нагрева и охлаждения. При дальнейшем возрастании температуры Сг.н будет снижаться, согласуясь с зависимостью изменения СГ.Р от температуры (рис. 13.15,а). Начнется процесс «рассасывания» сегрегата на границах, т. е. гомогенизация помимо внутренних объемов зерна распространится на приграничные области. При охлаждении процесс развивается в сторону повышения Сг.„ до достижения Сг.р (рис. 13.15,6). При нагреве свыше температуры неравновесного солидуса Гс.н происходит оплавление приграничных участков зерен. При этом границы зерен как поверхности раздела исчезают. Более высокая растворимость легирующих элементов и примесей в жидком металле обусловливает насыщение ими оплавленных участков в результате направленной диффузии из твердой в жидкую фазу до концентрации С0.г- Степени МХН в данном случае соизмеримы с МХН в литом металле. Рассмотренный случай перераспределения примесей характерен для непосредственно примыкающего к линии сплавления участка ОШЗ сварных соединений, нагреваемого выше Гс.н-

При очень малых частотах со<Ссоо фаза ф мала и отрицательна. Это означает, что смещение отстает по фазе от силы на очень небольшую величину: с возрастанием частоты отставание смещения по фазе от силы увеличивается. При резонансе смещение отстает от силы по фазе на я/2. Это означает, что в тот момент, когда сила достигает максимального значения, смещение равно нулю, а когда сила равна нулю, смещение максимально. При дальнейшем возрастании частоты отставание смещения от силы продолжает увеличиваться и при очень больших частотах со^хоо приближается к л. Иначе можно сказать, что смещение и сила

,При дальнейшем возрастании со снова начинает играть роль член (соо — со2)2 и амплитуды колебаний начинают убывать. Когда со ^s> co0, то

При дальнейшем возрастании угловой скорости наступает полное разделение поверхностей трения деталей сплошным слоем смазочного материала — это жидкостная смазка. При жидкостной смазке рабочие поверхности цапфы и вкладыша разделены слоем

величина i" сначала с ростом давления увеличивается и достигает максимального значения при давлениях 2,95—3,3 Ми/л2, а затем, при дальнейшем возрастании давления, начинает уменьшаться и при критическом давлении становится равной величине i';

При дальнейшем возрастании угловой скорости и соблюдении определенных условий (см. ниже) появляется сплошной устойчивый слой масла, полностью разделяющий шероховатости поверхностей трения (рис. 23.7). Возникает жидкостная смаз-к а, при которой изнашивание и заедание отсутствуют.

При дальнейшем возрастании скорости деформации сопротив-

В первом случае (s == 1) неустойчивость имеет обычный статический характер: по мере увеличения нагрузки жесткость системы уменьшается, при значении а* = я/2 обращается в нуль и при дальнейшем возрастании нагрузки становится отрицательной. В соответствии с этим корни

тот же сплав после термообработки Т6. В работе Годарда и Бута [89] приведены результаты 10-летних испытаний 5 алюминиевых сплавов в трех разных местах. Плохая стойкость к питтинговой коррозии наблюдалась у сплава 7075-Т6. Несколько большей стойкостью к питтин-гу обладали сплавы 1100-Н14 и 3003-Н14. При испытаниях образцов труб из алюминиевого сплава, содержащего 0,02Cu; 0,21Fe; 0,11 Si и 0,016Ti, было показано, что при возрастании скорости протекания морской воды от 0,3 до 1,5 м/с скорость роста питтингов уменьшается, а при дальнейшем возрастании скорости потока питтинг вновь усиливается [89].

При выполнении этих неравенств кривые Т=^1 (ср), 77=62 (ср) являются кривыми односторонней проводимости для решений уравнения (7.2) движения машинного агрегата. Полоса (7.5), очевидно, является полосой устойчивости: интегральные кривые Т— Т (ср) уравнения движения машинного агрегата, входящие в эту полосу, при своем течении вправо и при дальнейшем возрастании угла поворота ср звена приведения не могут выйти через ее нижнюю или верхнюю границы.

Фиг. 3. 6. Частота собст- нию к опорам, была первой задачей в венных колебаний во вра- области изгибных колебаний вращающих -щающейся системе коор- Ся валов, разрешавшейся теоретически и от экспериментально. В 1869 г. Рэнкиным [10] впервые был сделан теоретический анализ колебательного движения гибкого вала с диском, а в 1889 г. Лавалем была построена турбина с гибким валом, рабочая угловая скорость которого была выше его критической скорости. Применение такого вала было основано на использовании обнаруженного эффекта «самоцентрирования» вала, проявляющегося в закритической области вращения. Если при скорости вращения ниже критической всякая неуравновешенность детали (диска), прикрепленной к валу, вызывает большие колебания и динамические реакции подшипников, то при скорости вращения выше критической, как показали теория и опыт, колебания успокаиваются и практически почти уничтожаются при дальнейшем возрастании скорости. В этом, собственно, и состоит явление самоцентрирования, удачно использованное для создания новой для того времени конструкции вала турбины.

При р2 = р\ расход, естественно, равен нулю. С уменьшением давления среды р2 расход газа увеличивается и достигает максимального значения при р2/р1 = 3кр. При дальнейшем уменьшении отношения Pz/Pt значение т, рассчитанное по формуле (5.17), убывает и при p2/pi=0 становится равным нулю.

Влияние числа зубьев на форму и прочность зубьев. На рис. 8.21 показано изменение формы зуба в зависимости от числа зубьев колес, нарезанных без смещения с постоянным модулем. При г ->- оо колесо превращается в рейку, и зуб приобретает прямолинейные очертания. С уменьшением г уменьшается толщина зуба у основания и вершины, а также увеличивается кривизна эвольвентного профиля. Такое изменение формы приводит к уменьшению прочности зуба. При дальнейшем уменьшении z появляется подрезание ножки зуба (штриховая линия на рис. 8.21), прочность зуба существенно снижается. При нарезании инструментом реечного типа для прямозубых передач число зубьев на границе подрезания zmln = 17.

На рис. 5.7 отклонение результатов от предельного варианта (у2 = = °°) на I % наблюдается при у2 = 1000. При дальнейшем уменьшении у2 интенсивность теплоотдачи от стенки канала снижается как на входном участке, так и в области стабилизированного теплообмена.

чает, что сила трения отклонилась от нормали An на максимальный угол ф=ф0 (рис. 1.61, б) и дальше отклоняться не может; следовательно, при дальнейшем уменьшении наклона бруса линия действия реакции реальной связи RA не будет проходить через точку О (точку пересечения двух других сил: G и /?в).

На рис. 3.89 показано изменение формы прямого зуба в зависимости от числа зубьев нормального эвольвентного колеса. При 2= = оо колесо превращается в рейку. С уменьшением 2 уменьшается толщина зуба у основания и вершины, а кривизна эвольвентного профиля увеличивается. При дальнейшем уменьшении г (г<2т1п) появляется подрезание ножки зуба; изгибная прочность зуба резко снижается и возрастает износ из-за уменьшения длины активного участка профиля (срезается часть эвольвенты у ножки зуба). По границе отсутствия подрезания устанавливается минимально допустимое число зубьев 2min=17. При необходимости нарезания зубьев меньше 2min для устранения подрезания применяют зубчатые колеса со смешением.

Таким образом, при изменении ? от отрицательных значений до ? = ?г система совершает периодическое движение с частотой внешней силы и амплитудой, соответствующей верхней части резонансной кривой. При ? = ?х происходит скачкообразное изменение амплитуды и система при дальнейшем увеличении ? совершает движение с амплитудой, соответствующей нижней части резонансной кривой. При обратном изменении ? скачкообразное изменение происходит уже при ? = ?2 и при дальнейшем уменьшении ? движение происходит с амплитудой, соответствующей верхней части резонансной кривой.

ром точка G совпадает с предельной точкой С эвольвенты (х = = A'mm). При дальнейшем уменьшении смещения (х <С xmin) переходная кривая и эвольвентный профиль зуба сопрягаются не плавно, а с пересечением, так как внутри основной окружности эвольвента не существует. Такое явление называется подрезом зуба, который нежелателен, так как значительно снижает его прочность. Если решить уравнение (10.40) относительно г, то получим наименьшее число зубьев, которое при данном коэффициенте смещения получают без подрезания

Картина интерференции от двух точечных источников изменяется при изменении расстояния между источниками Ох и 02 (рис. 456). Так как для любых двух соседних максимумов или минимумов разность хода от двух источников должна различаться на К, то расстояние между двумя соседними максимумами (или минимумами), отсчитанное вдоль прямой С^Оа, должно быть равно К/2. Значит, по мере уменьшения 0:02 число максимумов (и минимумов) в интерференционной картине уменьшается. Когда О^ станет меньше К, но больше Я./2, вся интерференционная картина будет содержать только один максимум — прямую, на которой разность хода равна нулю (так как нигде в пространстве сдвиг фаз не может быть равен 2kn, где целое число k Ф 0), и два минимума, расположенных на гиперболах. Наконец, когда расстояние Q^0% станет меньше К/2, исчезнут и эти два минимума (так как нигде в пространстве сдвиг фаз между волнами не может достичь я). При дальнейшем уменьшении 0Х02 амплитуды результирующей волны все меньше и меньше будут изменяться от точки к точке

Зависимости расхода М и скорости w2 газа от отношения давлений Р в суживающемся сопле показаны на рис. 8.1. При достижении Р = р\р на срезе суживающегося сопла устанавливается критическая скорость, равная местной скорости звука а: шкр = а, и при дальнейшем уменьшении давления окружающей среды давление на срезе сопла остается постоянным и равным ркр.

электропроводность уменьшается. При дальнейшем уменьшении температуры в области II наблюдается насыщение, т. е. все примесные атомы и число носителей тока постоянны; небольшое изменение электропроводности объясняется изменением подвижности носителей тока; при ее увеличении электропроводность возрастает. Область /// характеризует примесную проводимость. С понижением температуры электропроводимость уменьшается, так как концентрация носителей тока уменьшается, а их подвижность практически не изменяется.

скорости с и удельного объема газа t>2. Скорость с с уменьшением давления увеличивается; удельный объем и2 также увеличивается. В адиабатном процессе истечения вначале скорость с с уменьшением давления растет быстрее, чем объем 1»2) и поэтому М вначале с уменьшением р2 растет. Однако это происходит не во всем диапазоне изменений р2. Достигнув некоторого максимального значения, М начинает уменьшаться; это происходит потому, что при дальнейшем уменьшении р2 скорость истечения растет медленнее, чем удельный объем v2. При р2 — О скорость с будет иметь конечное значение, а У2 —> оо, так что М ->0. Это видно и из формулы (3-25): если в нее последовательно подставлять для pa/Pi значения от 1 до 0, то расход М изобразится кривой, представленной на рис. 3-13. Эта кривая имеет максимум при р2/рг я« 1/2, а при р2 ->0 и М ->-0. Давление р2, при котором кривая проходит через максимум, называется критическим. Таким образом,