Действует непосредственно

Пусть на гайку Л действует некоторая сила F0 и некоторая пара сил в плоскости, перпендикулярной к оси винта (рис. 11.18,6). Момент М этой пары мы можем представить в виде момента силы Fh, приложенной на расстоянии г' от оси г — z, т.е. М — Fhr'.

дением. На рис. 7.21, а в качестве примера колебаний с кинематическим возбуждением показан стержень, сечение которого при e=efe имеет заданное гармоническое перемещение. Если мысленно отбросить устройство, через которое осуществляется принудительное перемещение сечения К, то на стержень при колебаниях действует некоторая неизвестная сила Р(т) (рис. 7.21,6). В результате имеем задачу о вынужденных колебаниях стержня, нагруженного сосредоточенной периодической силой. Аналогичная задача, только >при действии сосредоточенного момента Т (т;), была рассмотрена ранее.

т. е. не с направлением силы, а с направлением момента силы относительно точки О. Если на гироскоп в горизонтальном направлении действует некоторая сила F (рис. 235), то ось его будет двигаться в направлении момента этой силы М, т. е. будет подниматься вверх. Если сила

Выясним, что представляет собой реакция такой-связи. Для этого освободим балку от связи. Со стороны стены на защемленную часть балки действует некоторая совокупность сил, которую будем считать произвольной плоской системой сил (рис. 1.53, а). Приняв за центр приведения точку А, получим силу /?л и пару сил с моментом МА (рис. 1.53,6). Эта совокупность силы и пары и представляет собой реакцию заделки. Поскольку RA неизвестна по величине и по направлению, нахождение ее сводится к определению двух составляющих ХА и Уд этой силы. Итак, чтобы определить реакцию жесткой заделки (жесткого защемления) нужно найти три неизвестные алгебраические величины: две проекции силы R\ (XA и YA) и момент МА (рис. 1,53, б).

Пусть на материальную точку М действует некоторая система

Пусть на гайку А действует некоторая сила F0 и некоторая пара сил в плоскости, перпендикулярной к оси винта (рис. 11.18,6). Момент М этой пары мы можем представить в виде момента силы Fk, приложенной на расстоянии г' от оси г

72. Тяжесть. Вес. Тяжелая точка, падающая без начальной скорости с небольшой высоты, совершает по отношению к Земле прямолинейное равноускоренное движение по вертикали. Ускорение g этого движения, изменяющееся с широтой места и с высотой над уровнем океана, имеет для Парижа значение 9,808 м/сек2. Вследствие движения Земли этому относительному движению соответствует абсолютное движение, которое не является прямолинейным и равномерным. Отсюда следует заключить, что на тяжелую точку со стороны Земли действует некоторая сила; эта сила есть притяжение Земли.

на составляющие pvx, pvy, pvz по осям х, у, г. Будем считать эти величины положительными, если они направлены в сторону положительных значений на соответствующих (параллельных им) осях. Выделим из тела объемный элемент Л1Л На него действует некоторая элементарная объемная сила ДР. Среднюю интенсивность объемной силы находим по формуле

Из теорий прочности композитов можно выделить следующие: теорию максимальных напряжений, теорию максимальных деформаций и теорию максимальных работ [5.3]. Воспользуемся в качестве осей симметрии композита осями х\, г/i, zi, которые показаны на рис. 5.3. Положим, что в направлении г\ материал является тонким и вдоль поверхности х.\у\ действует некоторая произвольная нагрузка. Применим для этого случая указанные выше теории. Сначала рассмотрим теорию максимальных напряжений. В данном случае в направлении х\ — предел прочности X, в направлении у\ — предел прочности У, а в направлениях х\, у\ — предел прочности при сдвиге S. Когда напряжение в материале достигнет какого-либо из указанных пределов, произойдет разрушение материала:

При отсутствии приложенного магнитного поля В в описываемых устройствах на элемент объема dV все же действует некоторая сила, так как ток катушки I ~ сам по себе создает магнитное поле и поэтому создает в объеме dV магнитную индукцию В ^ .Как показано на рис. 8.11, при этом возникают продольные волны.

О применимости изложенных результатов при наличии дополнительных силовых воздействий на частицу и при движении частицы по неподвижной поверхности под действием гармонической силы постоянного направления. При изучении вибрационных устройств приходится иметь дело со случаем, когда частица движется по вибрирующей поверхности при наличии поля центробежных, электрических, магнитных сил, а также под воздействием потока жидкости или газа [6]. Все изложенные ранее результаты применимы к случаю, когда на находящуюся на вибрирующей поверхности частицу, кроме силы тяжести mg, действует некоторая дополнительная сила L, зависящая от координат частицы, но пренебрежимо мало изменяющаяся на расстояниях порядка смещений частицы за один период колебаний (рис. 15, а). В этом случае силу Z, при решении уравнений (1) и (2) можно положить постоянной и, сложив с силой тяжести mg, считать, что движение частицы происходит как бы под действием «кажущейся» (эффективной) силы тяжести Р' = mg' = mg+ L. Если Lx к Ly — соответственно продольная и поперечная проекции силы L на оси х и у, то уравнениями для определения эффективного угла наклона плоской поверхности к горизонту а' и эффективного ускорения g' будут

В конструкции ои: привода клапана двигателя внутреннего сгорания кулачок действует непосредственно" на тарелку, ввернутую в полый шток клапана. При открытии клапана, когда кулачок набегает на тарелку, клапан перекашивается (в пределах зазора в направляющей); уплотняющая фаска головки, отходя от седла, приоткрывает узкую серповидную щель. Это особенно опасно для • выхлопных клапанов: струя горячих' газов, устремляясь в щель, вызывает одностороннюю эрозию и обгорание клапана. При закрытии клапана, когда кулачок сбегает с тарелки, клапан садится на седло боком. Происходит односторонний износ уплотняющей фаски клапана и седла. . . ' '

набег кулачка и предупреждает быстрое 'повышение скорости. Ход толкателя в конце этого промежуточного этапа примерно в 1,25 раза больше необходимого зазора. Такая мера предосторожности не нужна, есл.и зазор между толкателем и кулачком устраняется автоматически, как это, например, .происходит у гидравлических толкателей. Кулачки часто применяются .в двигателях внутреннего сгорания для открывания и закрывания «лафит. 184 панов. Кулачок в данном случае не действует непосредственно на клапан. Типовые механизмы схематически изображены на фиг. 184, а, б и в. Ускорения IB таких механизмах бывают равными2 (ф.ит. 183):

В конструкции ж привода клапана двигателя внутреннего сгорания кулачок действует непосредственно на тарелку, ввёрнутую, в полый шток клапана. При открытии клапана, когда кулачок набегает на тарелку, клапан перекашивается (в пределах зазора в направляющей); уплотняющая фаска головки, отходя от седла, приоткрывает узкую серповидную щель. Это особенно'опасно для • выхлопных клапанов: струя горячих газов, устремляясь в щель, вызывает одностороннюю эрозию и обгорание клапана. При закрытии клапана, когда кулачок сбегает с тарелки, клапан садится на седло боком. Происходит односторонний износ уплотняющей фаски клапана и седла.

В нормальном процессе пайки соединение осуществляется тонким слоем припоя, всасываемого в малый зазор между кромками. Источник тепла не действует непосредственно на кромки, и они нагреваются постепенно благодаря теплопроводности основного металла.

2. Рассмотрим плоскую динамическую задачу, когда крышка траншеи отсутствует и импульсивное давление действует непосредственно на вязкоупругий наполнитель.

3. Рассмотрим задачу, когда крышка бака отсутствует и импульс давления действует непосредственно на вязкоупругий накопитель, причем вязкоупругое днище жестко соединено со стенкой бака, а трение между наполнителем, днищем и стенкой бака отсутствует. Сплошность конструкции в любой момент времени не нарушается.

Принципиальная схема рычажных весов показана на фиг. 96. Усилие PI от корпуса тормоза в зависимости от направления вращения ротора может быть направлено или вверх или вниз. Если усилие Р\ направлено вверх, то оно передается через тягу / н реверсивный рычаг 2 на тягу 3; если — вниз, то, минуя реверсивный рычаг, Р\ действует непосредственно на тягу 3. Таким образом, действие силы Р\ от корпуса тормоза всегда направлено в одну сторону независимо от направления вращения ротора. Далее сила Р\ через рычаг 4 и тягу 5 передается на рычаг-коромысло 7, на котором перемещается гиря 8 для определения силы. Груз 6 уравновешивает весы при нулевом положении гири 8.

При этом считалось, что атомарный кислород действует непосредственно как окислитель на находящиеся в воде органические вещества, в том числе и бактерии, окисляя их вещество и тем самым прекращая их жизнедеятельность.

а) распределитель прямого действия, -в котором внешний сигнал действует непосредственно на рабочий орган распределителя (золотник, кран и пр.);

Двухколодочные тормоза с пружинным замыканием считают более удачной конструкцией, чем рычажно-грузовые, замыкаемые с помощью груза. Пружинное замыкание дает возможность производить более точную регулировку, а пружина обеспечивает более плавную работу тормоза. Двухколодочные тормоза с пружинным замыканием имеют несколько конструктивных вариантов, один из которых показан на рис. 43. Тормоз этого типа имеет минимальное количество шарниров, быстро срабатывает и легко регулируется. Электромагнит действует непосредственно на тормозной рычаг. При подъеме или спуске груза электромагнит (будучи включенным) преодолевает сопротивление пружины, обеспечивая свободное вращение тормозного шкива; при размы-566