Действует изгибающий

Рассмотрим уравнение (15.11) в приложении к колебаниям вала для простейшего случая (рис. 15.8). Здесь на валу, вращающемся с угловой скоростью сов, закреплен диск массой т с эксцентриситетом е. Собственную массу вала считаем малой по сравнению с т и п расчет не принимаем (упругая система а одной степенью свободы). Из вал действует центробежная сила

При набегании ремня на шкивы на каждый элемент его массы dm в пределах угла обхвата а действует центробежная сила dC. Поэтому ветви ремня испытывают также натяжение Sv от воздействия центробежных сил:

тело А кроме силы взаимодействия с окружающими телами действует центробежная сила инерции (2.21), направленная от оси вращения вдоль радиуса-вектора р. Пока тело А покоится относительно круга (v'=0), эта сила компенсирует силу взаимодействия. Но как только тело придет в движение, т. е. появится скорость v', начнет действовать, и сила Кориолиса (2.22), направление которой определяет векторное произведение [v'w]. Заметим, что сила Кориолиса появляется в дополнение к центро- .

Рис. 3.20. Ведро неподвижно относительно вращающейся системы отсчета S'. Но поверхность воды все-таки имеет форму параболоида! В неинерциальной системе отсчета S' на воду действует центробежная сила инерции.

него также действует центробежная сила Л/инсо2/?з/-\/2 . где множитель 1/Д/2 присутствует в качестве cos 45°; отметим, что

Равновесие маятника на вращающемся диске. В качестве примера рассмотрим равновесное положение маятника на вращающемся диске (рис. 70). В неинерциальной системе координат на маятник действует центробежная сила инерции. Сила Кориолиса в положении равновесия отсутствует, и, следовательно, относительная скорость равна нулю (и' = 0). Уравнение движения имеет вид

Дрейф, обусловленный кривизной линии магнитной индукции. В общем случае линии индукции неоднородного магнитного поля не являются прямыми. Они представляют собой изогнутые линии, каждая точка которых имеет определенный радиус кривизны. Заряженная частица вращается вокруг центра, который как бы закреплен на линии и движется вдоль нее. Поэтому он называется ведущим центром.Траектория частицы является спиралью, навиваю щейся на линию магнитной индукции (рис. 133). Свяжем систему координат с ведущим центром. В этой сислеме координат на частицу действует центробежная сила инерции Fu6, эквивалентная действию электрического поля величины Е9ф=Рцб/е. Таким образом, частица движется как бы в скрещенных полях. Этот случай только что был рассмотрен. Частица должна дрейфовать в направлении, перпендикулярном как В, так и Рцб, т. е. перпендикулярно пло-

На тело, которое покоится во вращающейся с постоянной угловой скоростью системе отсчета, помимо центростремительной силы (например, натяжения нити) действует центробежная сила инерции. Отсутствие ускорения у покоящегося тела вращающийся наблюдатель объясняет тем, что эти силы уравновешивают друг друга. Если же тело движется относительно вращающейся системы отсчета, то действующая в этой системе отсчета сила инерции имеет более сложный характер.

По сравнению с предыдущей рассматриваемая задача осложняется тем, что на водило Н со стороны сателлитов действует центробежная сила Пп 2

При вращении тел качения вокруг оси подшипника на каждое из них действует центробежная сила, нагружающая дополнительно дорожку качения наружного кольца

Секущими плоскостями А—А и В—В (рис. 8.5) выделим кольцо, включающее один ряд лопаток, из которого затем выделим сектор CDEF. На полученный таким.образом элемент барабана действует центробежная сила масс самого элемента dPc и центробежная сила лопаток dPn. Под действием указанных сил на боковых гранях элемента возникают нормальные напряжения растяжения ог, равнодействующая которых на каждой грани — тангенциальная сила Т:

7. Определить коэффициент безопасности и сравнить с допустимым для вала барабана ленточного конвейера (см. рис. 1.10, д), если в опасном сечении вала действует изгибающий момент MF = 310 H- м и крутящий момент 270 Н-м. Режим нагружения — постоянный. Число циклов нагружений за срок службы NZ>N0. Материал вала — сталь 45.

* В том случае, если указывается сечение, в котором действует изгибающий момент, буква «и» в его обозначении опускается. Так, например, изгибающие моменты в сечениях /; х±\ х2; ...; хя; А соответственно обозначаются М^,

Рассмотрим балку прямоугольного сечения b X /г (рис. 23.19). Пусть в поперечном сечении 1 действует изгибающий момент Ми,

Шарнирно закрепленный стержень. Пусть стержень находится в равновесии, сохраняя изогнутую форму при действии на него критической силы Ркр (рис. 2.34). В сечении, отстоящем на расстоянии х от начала координат, действует изгибающий момент:

Особенностью двутавра, как тонкостенного открытого профиля, является то, что при изгибе в плоскости Оуг компонент т^ в стенке почти точно совпадает с полным напряжением т*** в полках же компонентом т^> можно пренебречь вообще; в них наиболее существенным компонентом, также почти точно совпадающим с полным напряжением Т(У\ является т<*'. Иными словами, в тонкостенном открытом профиле, в частности таком как двутавр, с большой степенью точности можно считать, что полное касательное напряжение направлено параллельно оси контура. В стенке это т^>, а в полках т^>. Для отыскания т<»> в полках двутавра выполняется операция, аналогичная той, которая была использована при выводе формулы (12.40). С этой целью от элемента балки, заключенного между сечениями 1—/ и 2—2 с координатами г и z-fdz (рис. 12.28, а) отрежем часть полки и рассмотрим равновесие ее, имея в виду, что в сечении /—/ балки действует изгибающий момент Мх, а в сечении 2—2 — Mx-\-dMx, Уравнение равновесия отсеченной части полки имеет вид

Пусть требуется найти касательное напряжение в точке А, находящейся внутри балки. Проводим через эту точку поперечное сечение и на расстоянии dz от него еще одно поперечное сечение. Таким образом, из балки выделяется бесконечно малый элемент (рис. 12.30, а). Пусть в сечении, проходящем через точку Л, действует изгибающий момент Mx-\-dMx, а в другом сечении — Мх. Теперь через точку А проведем продольное сечение aAdcb (рис. 12.30, б). Очевидно, что чем меньше площадь aAdcb, тем больше по величине касательные напряжения, возникающие на ней. Наименьшей площадь aAdcb становится, если эта площадка проведена нормально к контуру (рис. 12.30, б). Вследствие закона парности касательных напряжений, напряжение t ъ поперечном сечении направлено перпендикулярно отрезку ad, т. е. вдоль касательной к контуру. Вместе с тем, учитывая тонкостенность стержня можно говорить о равномерности распределения не только нормальных, но и касательных напряжений по толщине профиля (рис. 12.30, г). Расположение же касательных напряжений по направлению касательной к контуру свидетельствует о том, что это есть полное напряжение. При выводе формулы для касатель-

Расчет прочности соединения, на которое действует изгибающий момент.

В среднем сечении стрелы действует изгибающий момент:

В сечении / — / действует изгибающий момент М^ =

В сечении 2—2 шатунной шейки действует изгибающий момент

В опасном сечении коренной шейки действует изгибающий момент