Действительно подставляя

Как видно, действительно наблюдается предсказанная значительная неоднородность свойств металла труб_по периметру, проявляющаяся в существенном наклепе выделенных участков (I, П, IV) и соответствующих им в диаметрально противоположном полупериметре. Таким образом, на поверхности трубы выделяются-четыре наиболее наклепанных участка, на которых уровень остаточных напряжений (деформаций) примерно вдвое превышает их среднее значение. Причем вследствие подгибки кромок и потери устойчивости заготовки в закрытом штампе на внешней поверхности трубы на участках II и ГУ проявляются характерные продольные полосы скольжения, направленные вдоль образующей трубы, что свидетельствует о значительных деформациях металла в этих зонах. На поверхности трубы обнаруживаются островки закатанной в поверхность металла металлургической окалины. Такие участки в процессе эксплуатации потенциально являются местами локализации коррозионных и коррозионно-механических повреждений трубопровода и, в частности, КР. Об -этом свидетельствует местная точечная коррозия поверхности поперечного шлифа стенки трубы в области полос скольжения, проявившаяся в обычных атмосферных условиях в течение 5 суток. Снятые в карбонат-бикарбонатном растворе сравнительные анодные поляризационные кривые металла участков II и V показали, что на участке II, как значительно более наклепанном, пики токов КР в опасной области потенциалов в 1,5 раза выше (рис. 10).

Для щелочных и щелочноземельных металлов действительно наблюдается указанный линейны А закон роста пленок во времени.

* По данным авторов [119], максимальное паросодержание при режимах, близких к критическим, действительно наблюдается на некотором расстоянии от теплоотдающей поверхности (см. рис. 9.4). Это в определенной мере. подтверждает обоснованность рассмотренной модели кризиса теплообмена при кипении.

Результаты исследований показывают, что в городах действительно наблюдается больше туманов днем и ночью, чем в окружающей сельской местности, однако плотность городского тумана гораздо ниже вопреки тому, что вам, наверное, приходилось слышать о знаменитом лондонском «гороховом супе»1. Излишняя теплота, выделяемая в городе, повышает способность приземного слоя воздуха к удерживанию влаги, поэтому образование во-

Простейшим подходом в этом направлении является представление о заполнении недостроенных d-электронных уровней валентными электронами второго компонента. Имеющиеся в литературе данные показывают, что, по меньшей мере, для последних элементов в рядах (Ni, Pd, Pt) такое явление действительно наблюдается [2]. При этом существенные изменения состояния электронов внешних оболочек неминуемо должны отражаться и на термодинамических параметрах сплавообразования.

В условиях напряженного режима скоростного резания действительно наблюдается систематическое смещение центра группирования под влиянием износа резца (рис. 10).

поведение резиноподобных материалов аналогично поведению идеального газа [8]. В случае же идеального газа модуль упругости должен быть прямо пропорционален абсолютной температуре, что действительно наблюдается, как это видно из фиг. 5.10. Модуль упругости при экстраполировании к абсолютному нулю должен быть равен нулю. Коэффициент Пуассона быстро достигает величины 0,5; таким образом, материал приближается к состоянию несжимаемости.

Экспериментально при малых дозах облучения действительно наблюдается линейная зависимость величин г/~~1/2 и Z~I/4 от Ф, следовательно, и число центров закрепления дислокаций зависит от дозы облучения.

В пределах точности измерений интенсивность износа труб кипятильного пучка практически постоянна в течение всего периода наблюдений; сказанное относится и к нижним трубам пароперегревателя, если не говорить о первых 350 ч, когда интенсивность износа была несколько выше. Что касается верхних труб пароперегревателя, расположенных в зоне всплесков, то после 350 ч работы средний локальный износ составил 0,3 мм, а после 850 и 1210 ч - всего 0,2 мм. Возможным объяснением-такого утолщения стенки является образование тонкой оксидной пленки, которая действительно наблюдается на некоторых трубах.

При экспериментальном определении зависимости гидравлического сопротивления неподвижного плотного слоя от скорости фильтрации действительно наблюдается сначала прямая пропорциональность (примерно до Re=10), 'соответствующая так 'называемой ламинарной фильтрации, затем наступает переходный режим и, наконец, при Re порядка 7 000 закон сопротивления становится квадратичным (ДР~ш2ф). Можно считать, что тогда силы вязкости пренебрежимо малы по сравнению с возросшими инерционными, и есть основание называть этот режим турбулентной фильтрацией. Но о турбулентном 'потоке текучего и соответствующих коэффициентах переноса при фильтрации можно говорить лишь для промежутков между соседними зернами, но не для всего сложного «канала», которым является плотный слой, взятый в целом.

В соответствии с этим следовало бы ожидать уменьшения сорби-руемости иона с ростом концентрации адденда. В целом ряде случаев это явление действительно наблюдается. Однако, установлено [23, с. 65], что это правило не имеет общего значения. Найдено, что во 1L многих случаях создаются такие ус- ^ ловия, когда количество сорбированного иона с ростом концентрации

Действительно, подставляя это выражение для W в уравнение, получим - h + 1 [(а» + ?'2 (у)] + gy = 0,

где /?! зависит только от qlt а ^?2 — только от q%. Действительно, подставляя в предыдущее равенство это выражение W и освобождаясь от знаменателей, мы получим для определения /?j и Rz уравнение, которое можно написать в виде

Докажем, что /2 (Da) > 0. Действительно, подставляя в /2 (Da) вместо sb s2 и s3 их выражения через alt о2, a3 и а0 = -^ (GI + ст2 + °з), получим

Действительно, подставляя о>в (sa) в интегралы 1Шв и 1уа>в, получаем

Уравнение Бишопа (5.12) имеет принципиальное отличие от уравнения Бернулли (5.7). Его порядок по координате х равен четырем. Физически это означает, что оно описывает две нормальные волны в стержне. Действительно, подставляя в него решение вида (5.9), можно получить биквадратное дисперсионное уравнение

На рис. 102 построены графики зависимостей ф(я2), получающихся при подстановке (21.69) в (21.70) и соответствующих различным значениям у и г. Легко убедиться, что при г\ = 0 эти графики для всех значений у совпадают с (21.72). Действительно, подставляя TI = 0 в (21.69), получаем ?0пт — 72/(у2'+22). Подставляя это выражение в (21.70), находим, что при г\ = 0 ср = = z2/(^a + z2), что совпадает с (21.72). При f < 1, т. е. если а> превышает парциальную частоту Ус//м0, оптимальные значения;

Может возникнуть вопрос, гарантирует ли соблюдение условия динамической устойчивости положения равновесия (б > 6J устойчивость исследуемого режима вынужденных колебаний по отношению к малым возмущениям, (устойчивость «в малом»). На этот вопрос следует ответить положительно. Действительно, подставляя, например, в уравнение (6.50) сначала у = г/° + ? (t) (где г/° — периодическое решение, а (/) — некоторое отклонение от него), а затем у° и вычитая второе уравнение из первого, получаем уравнение в вариациях

Непосредственное использование выражения (5. 3) для построения уравнения движения системы приводит к весьма сложному нелинейному дифференциальному уравнению даже для простейшей одномассовой системы, показанной на рис. 5. 7, а. Действительно, подставляя найденное значение Т в уравнение Лагранжа

однозначно определяет частоту f, а следовательно и произведение DOTpf. Действительно, подставляя в выражение (14) вместо текущего значения R отрывной диаметр и обозначая время гх через 1/f, получим зависимость

Действительно, подставляя в уравнение (72) значения частных производных

Действительно, подставляя в (10.37) значение-^- из (10.56) и полагая w=w, т. е. со = 1, получаем